Im Buch
Ergebnisse 1-3 von 10
Seite 24
Kotansky 與 W. W. Bower [ 3 ]以 Stream Function - Vorticity 方法預測出噴射流撞擊底板的壓力分佈與中心線的速度分佈,其結果與實驗值一致; Hwang 與 Lui [ 4 ]以 K - E 雙方程紊流模式,探討不同噴嘴高度對二維單噴射撞擊流場的影響;陳明華[ 5 ]以數值 ...
Kotansky 與 W. W. Bower [ 3 ]以 Stream Function - Vorticity 方法預測出噴射流撞擊底板的壓力分佈與中心線的速度分佈,其結果與實驗值一致; Hwang 與 Lui [ 4 ]以 K - E 雙方程紊流模式,探討不同噴嘴高度對二維單噴射撞擊流場的影響;陳明華[ 5 ]以數值 ...
Seite 30
0.00 0.25 0.50- 4.0 ( b ) S / W = 8 、 H / W = 5 , ( S / H = 1.6 )圖五 V = V ; / 20 、 Re = 20000 ,不同噴嘴間距時的速度向量圖( X : Y = 1 : 2 )本文對噴射主流偏斜角度的定義為,在噴嘴中心線上的 Y 方向速度 V 降到 95 %噴嘴射流中心線速度時與該 ...
0.00 0.25 0.50- 4.0 ( b ) S / W = 8 、 H / W = 5 , ( S / H = 1.6 )圖五 V = V ; / 20 、 Re = 20000 ,不同噴嘴間距時的速度向量圖( X : Y = 1 : 2 )本文對噴射主流偏斜角度的定義為,在噴嘴中心線上的 Y 方向速度 V 降到 95 %噴嘴射流中心線速度時與該 ...
Seite 34
當 Re 增大,由噴嘴進入流場之質量流增加,使底板之熱傳效應增加,故底板 Nu 值增大。Nu 最大值皆發生於底板中央位置處(三號噴嘴正下方) ,三號噴嘴射出的高溫氣體與低溫底板直接接觸,所以熱傳量最大。底板 Nu 值分佈曲線除了在三號噴嘴下方處有一明顯突出的 ...
當 Re 增大,由噴嘴進入流場之質量流增加,使底板之熱傳效應增加,故底板 Nu 值增大。Nu 最大值皆發生於底板中央位置處(三號噴嘴正下方) ,三號噴嘴射出的高溫氣體與低溫底板直接接觸,所以熱傳量最大。底板 Nu 值分佈曲線除了在三號噴嘴下方處有一明顯突出的 ...
Was andere dazu sagen - Rezension schreiben
Es wurden keine Rezensionen gefunden.